分數量子霍耳效應的存在，本身就是上述理論的一項間接驗證。然而，理論中心內容也得到了實驗的直接驗證。即，在激發譜和含有局域性分數電荷準粒子激發的激發態之間有一能隙。霍耳平台在分數填充因子1/m附近有一有限的寬度（否則，分數量子霍耳效應就觀察不到了）。在有限的溫度下，準粒子可以成對產生，所帶電荷為＋e/m（電子類型）和－e/m（空穴類型），而整體處於電中性。這些準粒子是可動的，會消耗能量，從而對體係的普通電阻有貢獻。與超導體中或絕緣體中的情況類比，產生準粒子對的能隙△應是產生電子型和空穴型準粒子的能量之和。可以從歐姆電阻隨溫度變化的關係求得△的實驗值。早期的實驗（在日本、德國和美國都有人做）隻能與理論作定性比較，因為樣品還不夠純。無序抑製了分數效應，加強了整數效應。1989年AT＆T貝爾實驗室的維勒特和英吉利與崔琦、施特默和哥薩德合作，獲得了更好的樣品。他們實驗的△值為5～6K或05～1M，與勞克林的理論預計相差不超過20％。
除了準粒子激發，新型的量子液體還以密度（以及自旋密度）漲落的形式產生集體激發。這種激發可以用一波矢量k來表示，其長波限k→0，可以看成是準粒子激發的相幹疊加；而其短波限k→∞，密度漲落代表的是非相幹準粒子激發。印地安那大學的吉爾文及麥克唐納德和貝爾實驗室的普拉茲曼發展了一種可用於集體激發的理論，這種理論類似於費因曼的超流氦理論。它建築在勞克林對基態的描述，預言在激發譜中存在有限的能隙。1993年貝爾實驗室的賓朱克（A.Pinczuk）及其合作者，用非彈性光散射測量了k＝0時f＝1/3態的能隙值，與理論相符甚好。碰巧，能隙在有限波矢量k0時有最小值，正好與朗道－費因曼的“旋子最小”完全對應。根據這一理論，當m增大時，能隙變小；m＝7或9時，能隙消失。這表明點陣常數為1/k0時，勞克林電子液體有不穩定性，有可能會產生電子固體——維格納點陣。這種相變在實驗中已經觀察到了。
分數量子霍耳效應理論解釋的第二項中心內容是電荷的分裂。分數電荷準粒子的存在已有三個小組用兩種不同的方法獲得。一種是1995年美國石溪紐約州立大學的哥爾德曼和蘇經過共振隧道電流的測量；另一種是1997年以色列維茲羅科學研究所的海伯朗和法國原子能委員會的格拉特利領導的小組所進行的研究。這兩個小組測量隧道電流中的散粒噪聲，這一測量清楚地表明電流是由電荷為e/3的物體攜帶的。
散粒噪聲測量以很高的精密度進行，標誌了引人注目的成就。散粒噪聲的理論早就建立了，已經得到人們很好的理解，因此這項實驗很容易就得到了解釋。例如，在零度溫度的極限內，散粒噪聲正比於電流和流動粒子所帶電荷。在有限的溫度下，散粒噪聲以大家熟知的方法改變。與理論比較所需參數，例如樣品溫度，可以用獨立的測量測定，使粒子的電荷成為惟一的一項未確定的參數。擬合到理論上，即可給出準粒子電荷等於e/3，精確度的量級為10％。
分數粒子霍耳體係物理學是在實驗上和理論上仍然非常活躍的一個領域。在最初的幾年裏，在原始的發現之後，由於做出了更好、更純的樣品，又不斷發現了一係列量子霍耳平台。新增加的平台相當於更複雜的分數填充因子f＝p/q，其中p是一偶整數或奇整數，而q是奇整數。哈爾丹、勞克林和哈爾佩林把勞克林的1/m態當作“母”態，將分數量子態“分級”，於是對新平台作出了說明。他把分數量子霍耳效應看成是複合粒子的整數效應，這種複合粒子則是由奇數的磁通量子束縛在每個電子上，組成了複合費米子。